Iniciante
Com uma simples análise dimensional podemos determinar a dimensão de $\eta$. Temos que:
$$N = [\eta] \cdot m \cdot m \cdot s^{-1} $$
$$[\eta] = \frac{N \cdot s}{m^2} \Rightarrow [\eta] = \frac{kg}{m \cdot s}$$
Intermediário
Essa questão é uma aplicação direta da equação de foguete de Tsiolkovsky, que serve para descrever veículos que funcionam como um foguete: um objeto que pode aplicar aceleração a si mesmo, expulsando parte de sua massa a alta velocidade na direção oposta. Para derivar a equação, partimos de:
$$ \Delta v = \int^{t_{1}}_{t_{0}} \frac{|F|}{{m_0}-\Delta{m} {t}} ~ dt$$
Lembrando que a integral da força ao longo do tempo é o impulso total $I$, temos:
$$ \int^{t1}_{t0} \frac{|F|}{{m_0}-\Delta{m} {t}} ~ dt = I \cdot \frac{\ln m_{0} – \ln m_{f}}{\Delta m} $$
Mas, sabemos que o impulso total sobre a variação da massa é equivalente à velocidade da massa expelida, ou seja:
$$ \frac{I}{\Delta m} = v_{e} $$
Substituindo temos a equação final:
$$ \Delta v = v_{e} \ln \frac {m_0} {m_f} $$
É definido que:
$$ v_{e} = I_{sp} $$
onde $$g$$ é a gravidade padrão da Terra.
Usando essa definição na equação dos foguetes, e colocando a razão das massas como $R$:
$$ \Delta v = I_{sp} \ln R $$
Avançado
Este problema é a versão relativística do problema do nível intermediário. Ao levarmos em conta relatividade restrita, alcançamos a seguinte equação:
$$ R = \left[\frac{1 + {\frac{\Delta v}{c}}}{1 – {\frac{\Delta v}{c}}}\right]^{\frac{c}{2v_e}} $$
Rearranjando a equação e usando funções hiperbólicas chegamos a:
$$ \Delta v = c \cdot \tanh \left(\frac {v_e}{c} \ln R \right) $$
E novamente usando a definição de impulso específico temos a resposta:
$$ \Delta v = c \cdot \tanh \left(\frac {I_{sp}}{c} \ln R \right) $$
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